Obsah
Fyzikálny tlak je sila delená jednotkovou plochou. Sila je zase hromadným zrýchlením. To vysvetľuje, prečo je zimný dobrodruh bezpečnejší na ľade pochybnej hrúbky, ak ľahne skôr na povrch než na stojato; sila, ktorú vyvíja na ľad (jeho hmotnosť je násobkom zrýchlenia klesajúceho v dôsledku gravitácie), je rovnaká v oboch prípadoch, ale ak leží skôr na ploche ako na dvoch nohách, táto sila sa rozloží na väčšiu plochu, čím sa zníži tlak na ľad.
Vyššie uvedený príklad sa zaoberá statickým tlakom - to znamená, že sa nič v tomto „probléme“ nepohybuje (a dúfajme, že to tak zostane!). Dynamický tlak je odlišný, čo sa týka pohybu objektov cez tekutiny - to znamená, tekutín alebo plynov - alebo samotného toku tekutín.
Všeobecná tlaková rovnica
Ako bolo uvedené, tlak je sila delená plochou a sila je hmotnostné zrýchlenie. Hmotnosť (m), možno ich však tiež zapísať ako súčin hustoty (ρ) a objem (V), pretože hustota je iba hmotnosťou vydelenou objemom. To je od tej doby ρ = m/V, m = ρV, Tiež pri bežných geometrických údajoch objem vydelený plochou jednoducho poskytuje výšku.
To znamená, že to napríklad pre stĺpec tekutiny stojaci vo valci, tlak (P) možno vyjadriť v nasledujúcich štandardných jednotkách:
P = {mg nad {1pt} A} = {ρVg nad {1pt} A} = ρg {V nad {1pt} A} = ρghTu, hod je hĺbka pod hladinou tekutiny. To ukazuje, že tlak v akejkoľvek hĺbke tekutiny v skutočnosti nezávisí od toho, koľko tekutiny je; mohli by ste byť v malej nádrži alebo oceáne a tlak závisí iba od hĺbky.
Dynamický tlak
Kvapaliny samozrejme nesedia iba v nádržiach; pohybujú sa, často sú čerpané potrubiami, aby sa dostali z miesta na miesto. Pohybujúce sa tekutiny vyvíjajú tlak na objekty v nich rovnako ako stojace tekutiny, ale premenné sa menia.
Možno ste počuli, že celková energia objektu je súčtom jeho kinetickej energie (energia jeho pohybu) a jej potenciálnej energie (energie, ktorú „ukladá“ pri jarnom zaťažení alebo je vysoko nad zemou), a že táto celkový počet zostáva v uzavretých systémoch konštantný. Podobne je celkový tlak tekutiny jej statický tlak daný výrazom ρgh odvodené vyššie, pripočítané k jeho dynamickému tlaku dané výrazom (1/2) ρv2.
Bernoulliho rovnica
Vyššie uvedená časť je odvodením kritickej rovnice vo fyzike, s dôsledkami na všetko, čo sa pohybuje tekutinou alebo ktoré prechádza samotným prúdom, vrátane lietadiel, vody v inštalatérskom systéme alebo baseballov. Formálne je to tak
P_ {celkom} = ρgh + {1 nad {1pt} 2} ρv ^ 2To znamená, že ak tekutina vstupuje do systému potrubím s danou šírkou a v danej výške a opúšťa systém potrubím s odlišnou šírkou a v inej výške, celkový tlak systému môže zostať konštantný.
Táto rovnica sa spolieha na množstvo predpokladov: že hustota tekutiny ρ sa nemení, že tok tekutiny je stabilný a že trenie nie je faktorom. Aj pri týchto obmedzeniach je rovnica mimoriadne užitočná. Napríklad z Bernoulliho rovnice môžete určiť, že keď voda opúšťa potrubie, ktoré má menší priemer, ako je jej vstupný bod, voda bude cestovať rýchlejšie (čo je pravdepodobne intuitívne; rieky vykazujú väčšiu rýchlosť pri prechode cez úzke kanály) ) a jeho tlak pri vyššej rýchlosti bude nižší (čo pravdepodobne nie je intuitívne). Tieto výsledky vyplývajú z variácie rovnice
P_1 - P_2 = {1 nad {1pt} 2} ρ ({v_2} ^ 2 - {v_1} ^ 2)Ak sú teda výrazy pozitívne a výstupná rýchlosť je väčšia ako vstupná rýchlosť (to znamená, proti2 > proti1), výstupný tlak musí byť nižší ako vstupný tlak (to znamená, P2 < P1).